光的单缝衍射动态可视化教学系统

夫琅禾费衍射 · 中央明纹 · 暗纹条件 · 缝宽与波长的量化关系
物理教书匠

参数控制 / Config

单色光波长 λ550 nm
单缝宽度 a40.0 μm
缝到屏距离 L1.50 m
图样显示放大1.3x
动画速度1.0x
操作提示:减小单缝宽度 a,或增大波长 λ,第一暗纹离中心更远,中央明纹变宽,衍射现象更明显。

显示元素 / Layers

典型场景 / Preset

中央明纹宽度 2x₁
41.3 mm
第一暗纹角 θ₁
0.79°
当前:远场单缝衍射
暗纹条件:a sinθ = mλ;中央明纹位于两个一级暗纹之间。

实时物理量 / HUD

波长 λ
550 nm
可见光单色近似
缝宽 a
40.0 μm
a/λ = 72.7
一级暗纹位置 x₁
20.63 mm
小角度:x₁≈λL/a
中央明纹宽度
41.25 mm
两侧一级暗纹间距
衍射半角 θ₁
0.788°
sinθ₁ = λ/a
可见暗纹级数
±4 级
按当前屏幕范围估计

光强曲线 / Intensity

公式与适用条件

夫琅禾费单缝衍射
\[ \beta = \frac{\pi a \sin\theta}{\lambda},\qquad I(\theta)=I_0\left(\frac{\sin\beta}{\beta}\right)^2 \] \[ a\sin\theta_m=m\lambda\quad(m=1,2,3,\cdots) \] \[ x_m\approx \frac{m\lambda L}{a},\qquad \Delta x_{\text{中央}}\approx \frac{2\lambda L}{a} \]
说明:上式中的 \(x_m\) 是小角度近似;本演示的光强计算使用 \(\theta=\arctan(x/L)\) 后再代入单缝光强函数。

单缝衍射原理解析

1. 为什么会“绕开”直线传播?

光通过很窄的单缝时,缝内每一点都可看作新的次级波源。不同位置发出的次级波到达屏幕同一点时,路程不同,会发生叠加。

2. 中央为什么最亮?

正对单缝中心方向,来自缝内各点的光几乎同相到达,叠加最强,因此中央明纹最亮、最宽。

3. 暗纹条件从哪里来?

当单缝上下边缘的光程差满足 \(a\sin\theta=m\lambda\) 时,可把缝面分成成对区域,成对光线相互抵消,于是出现暗纹。

4. 缝越窄,为什么图样越宽?

一级暗纹满足 \(\sin\theta_1=\lambda/a\)。当 a 减小时,\(\theta_1\) 增大,所以中央明纹展开得更宽。

5. 波长改变有什么影响?

在 a、L 不变时,\(x_1\approx\lambda L/a\)。红光波长较长,暗纹离中心更远;紫光波长较短,图样更窄。

6. 本演示的边界

本页面模拟的是单色光、平行光、远场条件下的夫琅禾费单缝衍射;若光源或屏幕离单缝很近,应使用菲涅耳衍射模型。